Sok rádiókészülék a legegyszerűbb áramköröket használja, amelyek a bemeneti jel differenciálását vagy integrálását, illetve e jel spektrális összetételének átalakítását látják el. Az első típusú láncokat ill. megkülönböztetése és integrálásaés a második típusú láncokat nevezzük szűrők. A szűrők közé tartoznak azok az áramkörök, amelyek csak egy bizonyos frekvenciatartomány jeleit képesek átengedni, és nem engedik át (jelentősen csillapítják) azokat a jeleket, amelyek nem tartoznak ebbe a tartományba. Ha az áramkör minden f gr határfrekvenciánál kisebb frekvenciájú jelet átenged, akkor hívják aluláteresztő szűrő (LPF). Azt az áramkört, amely szinte csillapítás nélkül átenged egy bizonyos f gr határfrekvenciánál nagyobb frekvenciájú jelet, ún. szűrő tripla(HPF) . Rajtuk kívül vannak olyan szűrők is, amelyek csak egy bizonyos f gr1-től f gr2-ig terjedő frekvenciatartományba tartozó jeleket engedik át, és csillapítják az összes f frekvenciájú jelet.< f гр1 и f >f gr2 . Az ilyen szűrőket ún sáváteresztő (PF). Azokat a szűrőket, amelyek minden frekvenciájú jelet átengednek, kivéve egy adott tartományt, amelyet az f gr1 és f gr2 frekvenciák korlátoznak. rektor (gát).

A 3. ábrán. a legegyszerűbb megkülönböztető áramkörök láthatók.

Az áramkör átviteli együtthatója a 3. ábrán, a egyenlő:

Jelölje: és (2.4)

Ekkor a (2.3.) átírható:

(2.5)

Feszültségátviteli arány modul:

(2.6)

Egy frekvencián az R áramkör aktív ellenállása és a reaktív egyenlő és , (2.7)

azok. ezen a frekvencián a modulo kimeneti feszültség kisebb, mint a bemeneti feszültség.

A 3b. ábrán látható áramkörhöz hasonlóan megkaphatjuk:

(2.8)

Jelölve vagy , (2.9)

A (2.8.) kifejezés a következőre redukálódik:

,

ami teljesen egybeesik (2.5.). Ezért a feszültségátviteli együttható modulusát is a (2.6) összefüggés határozza meg. A (2.9) által meghatározott frekvencián az áramkör aktív és reaktív ellenállása is egyenlő lesz, ezért a (2.7) összefüggés is érvényes lesz.

A (2.5) kifejezést átalakítjuk:

(2.10)

A komplex feszültségátviteli együttható nemcsak a (2.6) képlet szerinti bemeneti és kimeneti feszültségek amplitúdóinak arányát határozza meg, hanem a köztük lévő fáziseltolódást is. A (2.10)-ből nyilvánvaló, hogy honnan

A (2.6.) kifejezés határozza meg amplitúdó - frekvencia válasz(AFC), és (2.11.) - fázis - frekvencia válasz(PFC) differenciáló áramkörök. Ezen jellemzők formája a 4. ábrán látható.

Azon a frekvenciákon, amint az az 5. ábrából következik, amely az áramkör aktív és reaktív ellenállásának frekvenciafüggése,

, és

így az áramkörben lévő áram meghatározható

A kimeneti feszültség ilyen körülmények között lesz

(2.12)

A (2.12) összefüggés azt mutatja, hogy a 3a. ábrán látható áramkör valóban ellátja a bemeneti feszültség megkülönböztetésének funkcióját, ha a feltétel teljesül.

Az áramkört differenciáló áramkörnek nevezzük, amelynek kimeneti jele arányos a bemeneti jel deriváltjával.

A jel egy fizikai mennyiség, amely információt hordoz. Az alábbiakban megvizsgáljuk az impulzív feszültségjeleket - feszültségimpulzusokat.

A valós differenciáló áramkörök diagramja a 13-33a és 13-33b ábrákon látható.

Az M arányossági tényező az áramkör időállandója .

RC lánchoz =RC, RL lánchoz = L/R.

13-33. A differenciáló áramkörök sémája.

Megkülönböztető RC áramkör. (aluláteresztő szűrő)

Ez az áramkör is egy kvadripólus. A differenciáló RC áramkörben a jelet az R ellenállásból veszik, azaz
(Lásd: 13-33 a ábra). A differenciáló (bemeneti) jel téglalap alakú (lásd lent a 13-33 a ábrát).

Tekintsük egy ilyen jel (feszültségimpulzus) hatását egy differenciáló RC áramkörre.

13-34. Differenciálható jel (a) és jel a differenciáló RC áramkör kimenetén (b),

Ebben a pillanatban (áramkör bekapcsolva) kimeneti feszültség
. Ez abból a tényből következik, hogy az áramkörbe való beillesztés pillanatában a második kapcsolási törvény szerint a kondenzátor feszültsége megtartja értékét, amely a kapcsolás előtt volt, azaz egyenlő 0-val, ezért az összes feszültség rákerül az R ellenállásra (
).

Akkor
exponenciálisan csökkenni fog

(13.29)

Ha egy
, a bemeneti impulzus időtartama alatt (
) a kondenzátor szinte teljesen fel van töltve, és pillanatnyilag amikor a lendület véget ér
0, kondenzátor feszültség egyenlővé válik (13-34. ábrán b szaggatott vonal jelzi), és az R ellenálláson lévő feszültség 0-ra csökken. Mivel az áramkör most le van választva a bemeneti feszültségről (
=0,
), a kondenzátor kisütni kezd, és egy idő után
a rajta lévő feszültség egyenlő lesz 0. Az áramkörben a pillanattól kezdve irányt és az R ellenálláson lévő feszültséget változtatja pillanatnyilag ugrás egyenlő lesz
és exponenciálisan csökkenni kezd
, és egy idő után
0 lesz.

Így az áramkör kimenetén két hegyes pozitív és negatív polaritású impulzus keletkezik, amelyek területe egyenlő, és amplitúdója egyenlő
.

Ha egy
kimeneti impulzus alakja
másképp fog kinézni, mint az ábrán.

Vegyünk két szélsőséges esetet:
és
(lásd 13-35b és 13-35c ábra)

13-35. Az impulzus alakjának megváltoztatása a differenciáló áramkör kimenetén, a közötti aránytól függően és .

DE.
(lásd a 13-35 b ábrát)

Ebben az esetben az impulzus időtartama alatt a kondenzátornak van ideje teljesen feltölteni az impulzus vége előtt. Az ellenálláson a bekapcsolás pillanatában pozitív polaritású feszültségugrást kapunk, amely megegyezik egy téglalap alakú impulzus amplitúdójával , majd a feszültség meredek exponenciális sebességgel csökken, és ahogy a kondenzátor töltődik, az impulzus vége előtt nullára csökken. Az impulzus végén (jelenleg ) a kondenzátor kisülni kezd, és az R ellenálláson áthaladó áram miatt a bemeneten negatív amplitúdójú impulzus jön létre - . Ennek az impulzusnak a területe egyenlő lesz a pozitív impulzus területével. Az ilyen láncokat differenciáló rövidítésnek nevezzük.

B.
(Lásd: 13-35. ábra).

Mivel a kondenzátor töltési ideje megközelítőleg egyenlő
, a kondenzátornak legkorábban utána lesz ideje feltölteni
. Ezért a feszültség az ellenálláson
, egyenlő a pillanattal , exponenciálisan csökken, utána nullával egyenlővé válik
. Ezért az idő alatt
impulzus
Az R ellenállás gyakorlatilag nem torz, és megismétli az impulzus alakját a bemeneten.

Az ilyen áramkört az erősítő fokozatok közötti átmenetként használják, és célja, hogy kizárja az állandó feszültségű komponens hatását az előző fokozat tranzisztorának kollektorából a következőre.

A képletekből és a 13-34. és 13-35. ábrákból arra a következtetésre juthatunk, hogy a kimeneti impulzusok amplitúdója különböző arányokban és változatlan és egyenlő marad , és időtartamuk csökkenésével csökken. Minél nagyobb, annál kisebb lesz a differenciálási pontosság összehasonlítva .

A legpontosabb különbségtétel műveleti erősítők segítségével érhető el.

Tekintsük az ábrán látható differenciáló RC áramkör frekvenciamenetét. 13-35a.

Rizs. 13-35 a. A differenciáló áramkör RC áramkör frekvenciaválasza.

A differenciáló RC áramkör frekvenciaerősítése:

Ha egyenlőségjelet teszünk
1/
, akkor megkapjuk a származtatott RC áramkör sávszélességének alsó korlátját
.

A 2-35a diagram azt mutatja, hogy a differenciáló RC hálózat sávszélessége csak a kisfrekvenciás oldalon korlátozott.

Az impulzusos eszközökben a mesteroszcillátor gyakran állít elő meghatározott időtartamú és amplitúdójú téglalap alakú impulzusokat, amelyek a számítástechnikai eszközök, információfeldolgozó eszközök stb. számainak és vezérlőelemeinek megjelenítésére szolgálnak. A különböző elemek megfelelő működése érdekében azonban általában a téglalaptól eltérő, jól meghatározott alakú impulzusokra van szükség adott időtartammal és amplitúdóval. Ennek eredményeként szükségessé válik a fő oszcillátor impulzusainak előzetes konvertálása. Az átalakulás jellege eltérő lehet. Szükséges lehet tehát az amplitúdó vagy a polaritás, a hajtóimpulzusok időtartamának megváltoztatása, időbeni késleltetése.

Az átalakításokat elsősorban lineáris áramkörök - kvadripólusok - segítségével hajtják végre, amelyek passzívak és aktívak lehetnek. A vizsgált áramkörökben a passzív kvadripólusok nem tartalmaznak áramforrást, az aktívak a belső ill. külső források táplálás. A lineáris áramkörök segítségével olyan transzformációkat hajtanak végre, mint a differenciálás, az integráció, az impulzusok rövidítése, az amplitúdó és a polaritás változása, valamint az impulzusok időbeni késleltetése. Az impulzusok differenciálási, integrálási és rövidítési műveleteit differenciáló, integráló és rövidítő áramkörök végzik. Az impulzus amplitúdójának és polaritásának megváltoztatása impulzustranszformátor segítségével, időbeli késleltetése pedig késleltető vonallal történhet.

Integráló áramkör. ábrán. A 19.5 a legegyszerűbb áramkör diagramját mutatja (passzív négysoros hálózat), amellyel az 1-1 kapcsokra adott bemeneti elektromos jel integrálásának műveletét végezheti el | , ha a kimeneti jelet eltávolítják a 2-2" sorkapcsokról

Írjuk fel az áramkör egyenletét pillanatnyi értékekáramok és feszültségek Kirchhoff második törvénye szerint:

Ebből következik, hogy az áramköri áram a törvény szerint változik

Ha kellően nagy időállandót választunk, akkor az utolsó egyenletben a második tag elhanyagolható, ekkor i(t) = u a (t)/R-ben.

A kondenzátor feszültsége (a 2-2" kapcsokon) egyenlő lesz

(19.1)

A (19.1)-ből látható, hogy az ábrán látható áramkör. 19.5, elvégzi a bemeneti feszültség integrálását és az áramköri időállandó reciprokával megegyező arányossági tényezővel való megszorzását:

ábrán látható az integráló áramkör kimeneti feszültségének időzítési diagramja, amikor négyszögletes impulzussorozatot adunk a bemenetre. 19.6.

Megkülönböztető áramkör. ábrán látható áramkör segítségével. 19.7 (passzív kvadripólus), akkor elvégezheti az 1-1 kivezetésekre adott bemeneti elektromos jel megkülönböztetésének műveletét "ha a kimeneti jelet eltávolítják a 2-2 kapcsokról". Állítsuk össze az áram és a feszültség pillanatnyi értékeinek áramköri egyenletét a második Kirchhoff-törvény szerint:

Ha az R ellenállás kicsi és az i(t)R tag elhanyagolható, akkor az áramkörben lévő áram és az áramkör kimeneti feszültsége, R-ből véve,

(19.2)

A (19.2) elemet elemezve látható, hogy a vizsgált áramkör segítségével a bemeneti feszültség differenciálására és a τ = RC időállandóval egyenlő arányossági tényezővel való szorzására vonatkozó műveleteket hajtjuk végre. ábra mutatja a differenciáló áramkör kimeneti feszültségének alakját, ha négyszögletes impulzussorozatot adunk a bemenetre. 19.8. Ebben az esetben elméletileg a kimeneti feszültségnek végtelenül nagy amplitúdójú és rövid (nullához közeli) időtartamú váltakozó impulzusoknak kell lennie.

A valós és ideális differenciáló áramkörök tulajdonságainak különbsége, valamint az impulzusfront véges meredeksége miatt azonban a kimeneten olyan impulzusokat kapunk, amelyek amplitúdója kisebb, mint a bemeneti jel amplitúdója, és az időtartam t és = (3 ÷ 4) τ = (3 ÷ 4)RC.

Általában a kimeneti feszültség alakja a bemeneti jel impulzustartamának t és a differenciáló áramkör τ időállandójának arányától függ. A t 1 pillanatban a bemeneti feszültség az R ellenállásra kerül, mivel a kondenzátoron lévő feszültség nem változhat hirtelen. Ekkor a kondenzátor feszültsége exponenciálisan növekszik, és az R ellenálláson lévő feszültség, azaz a kimeneti feszültség exponenciálisan csökken, és a t 2 időpontban nullával egyenlővé válik, amikor a kondenzátor töltése befejeződött. Kis τ értékek esetén a kimeneti feszültség időtartama rövid. Amikor az u BX (t) feszültség nulla lesz, a kondenzátor kisülni kezd az R ellenálláson keresztül. Így fordított polaritású impulzus jön létre.

P
A passzív integráló és differenciáló áramköröknek a következő hátrányai vannak: mindkét matematikai művelet megközelítőleg, ismert hibákkal van megvalósítva. Szükséges a korrekciós linkek bevezetése, amelyek viszont nagymértékben csökkentik a kimeneti impulzus amplitúdóját, azaz közbenső jelerősítés nélkül gyakorlatilag lehetetlen az n-szeres differenciálás és integráció.

Ezek a hiányosságok nem jellemzőek az aktív differenciáló és integráló eszközökre. Ezen eszközök megvalósításának egyik lehetséges módja a műveleti erősítők használata (lásd a 18. fejezetet).

Aktív differenciáló. Egy ilyen eszköz diagramja egy műveleti erősítőn az ábrán látható. 19.9. A C kondenzátor az 1. bemenetre csatlakozik, az R oc ellenállás pedig a visszacsatoló áramkörben található. Mivel a bemeneti ellenállás rendkívül nagy (R in -> ∞), a bemeneti áram a szaggatott vonallal jelzett úton folyik az áramkör körül. Másrészt ebben a zárványban a feszültség és a bemeneti műveleti erősítő nagyon kicsi, mivel K u -> ∞, így az áramkör B pontjának potenciálja gyakorlatilag nulla. Ezért a bemeneti áram

(19.3)

Az i(t) kimeneti áram egyben a C kondenzátor töltőárama: dq= Cdu BX (t), innen

(19.4)

A (19.3) és (19.4) egyenlet bal oldali részeinek egyenlővé tételével felírhatjuk - és ki (t) / R oc = C du in (t) / dt, ahonnan

(19.5)

Így a műveleti erősítő kimeneti feszültsége a bemeneti feszültség időderiváltjának szorzata a τ = R OC C időállandóval.

DE
aktív integrátor. ábrán látható integráló eszköz sémája a műveleti erősítőn. 19.10. ábrán látható megkülönböztető eszköztől eltér. 19.9 csak azáltal, hogy a C kondenzátor és az R oc ellenállás (a 19.10 -R 1 ábrán) helyet cserélt. Still R in -> ∞ és feszültségerősítés K u -> ∞. Ezért a készülékben a C kondenzátor i(t) =u BX (t)/R 1 árammal van feltöltve. Mivel a kondenzátor feszültsége majdnem megegyezik a kimeneti feszültséggel (φ B = 0), és a műveleti erősítő π szöggel megváltoztatja a bemeneti jel fázisát a kimeneten, így

(19.6)

Így egy aktív integrátor kimeneti feszültsége a bemeneti feszültség időbeli egy bizonyos integráljának és az 1/τ együtthatónak a szorzata.

Megkülönböztető áramkörök olyan áramkörök, amelyekben a kimeneti feszültség arányos a bemeneti feszültség deriváltjával. Ezek az áramkörök két fő jelkondicionálási feladatot hajtanak végre: nagyon rövid impulzusokat generálnak (impulzusrövidítés), amelyeket a meghajtáshoz használnak. vezérelt átalakítók elektromos energia, triggerek, egyedi vibrátorok és egyéb eszközök; teljesítmény matematikai művelet differenciálás (időbeli derivált kinyerése) összetett funkciók, elektromos jelek formájában megadva, ami gyakran megtalálható a számítástechnikában, az automatikus vezérlőberendezésekben stb.

ábrán látható egy kapacitív differenciáló áramkör diagramja. 1. A bemeneti feszültséget a teljes áramkörre kapcsoljuk, a kimeneti feszültséget pedig az R ellenállásból veszik. A kondenzátoron átfolyó áramot az ismert i C \u003d C (dU C / dt) összefüggés alapján a kondenzátoron áthaladó feszültséggel ). Figyelembe véve, hogy az R ellenálláson ugyanaz az áram folyik, a kimeneti feszültséget írjuk

Ha KILÉP<< U ВХ, что справедливо, когда падение напряжения на резисторе много меньше напряжения U С, то уравнение можно записать в приближенном виде U ВЫХ . Соотношение U ВЫХ << U ВХ » U C выполняется, если величина сопротивления R много меньше величины реактивного сопротивления конденсатора, т.е. R << 1/wC (для сигнала синусоидальной формы) и R << 1/w в C, где w в – частоты высшей гармоники импульсного сигнала.

A t = RC értéket az áramkör időállandójának nevezzük. Az elektromosság lefolyásából ismert, hogy egy kondenzátort egy ellenálláson keresztül töltenek (kisütnek) egy exponenciális törvény szerint. t \u003d t \u003d RC idő elteltével a kondenzátor az alkalmazott bemeneti feszültség 63%-ával, t = 2,3 t után az U IN 90%-ával, 4,6 t után pedig a bemeneti feszültség 99%-ával töltődik fel. U IN.

Legyen egy t I időtartamú téglalap alakú impulzus a differenciáló áramkör bemenetére (1. ábra) (2. ábra, a). Legyen t И = 10 t. A kimeneti jel ekkor az ábrán látható alakú lesz. 2, d. Valójában a kezdeti pillanatban a kondenzátor feszültsége nulla, és nem változhat azonnal. Ezért a teljes bemeneti feszültség az ellenállásra kerül. Ezt követően a kondenzátort exponenciálisan csökkenő árammal töltik fel. Ebben az esetben a kondenzátor feszültsége növekszik, az ellenálláson pedig csökken, így minden időpillanatban teljesül az U BX = U C + U OUT egyenlőség. Egy t ³ 3 t idő elteltével a kondenzátor majdnem a bemeneti feszültségig feltöltődik, a töltőáram leáll és a kimeneti feszültség nulla lesz.

Amikor a bemeneti impulzus véget ér (U BX = 0), a kondenzátor kisülni kezd az R ellenálláson és a bemeneti áramkörön keresztül. A kisülési áram iránya ellentétes a töltőáram irányával, így az ellenálláson lévő feszültség polaritása megfordul. Ahogy a kondenzátor kisül, a rajta lévő feszültség csökken, és ezzel együtt az R ellenálláson lévő feszültség is csökken, ennek eredményeként rövidebb impulzusokat kapunk (t И > 4¸5 RC-nél). Az impulzus alakjának változását az impulzus időtartamának és időállandójának egyéb arányai esetén az ábra mutatja. 2b, c.

Integráló áramkör Olyan áramkör, amelynek kimeneti feszültsége arányos a bemeneti feszültség időintegráljával. Az integráló áramkörök (3. ábra) abban különböznek a differenciáló áramköröktől (1. ábra), hogy a kimeneti feszültséget eltávolítják a kondenzátorból. Amikor a C kondenzátor feszültsége elhanyagolható az R ellenálláson lévő feszültséghez képest, azaz. U OUT = U C<< U R , то ток i в цепи пропорционален входному напряжению, которое прикладывается ко всей цепи. Поэтому

Az összetett elektronikus eszközök egyszerű áramkörökből állnak. Tekintsünk egy ellenállásból és egy kondenzátorból álló áramkört, amely sorba van kapcsolva egy ideális feszültséggenerátorral, az ábrán látható módon. 3.3.

3.3. ábra. Megkülönböztető áramkör

Ha a kimeneti feszültséget eltávolítjuk az ellenállásról, akkor az áramkört differenciálónak, ha a kondenzátorról - integrálónak nevezzük. Ezeket a lineáris áramköröket álló és tranziens jellemzők jellemzik. Ez annak a ténynek köszönhető, hogy az áramkörben ható feszültség nagyságának változása ahhoz a tényhez vezet, hogy az áramkör különböző részein az áramok és feszültségek új értékeket kapnak. Az áramkör állapotának változása nem azonnal következik be, hanem egy bizonyos ideig. Ezért különbséget kell tenni az elektromos áramkör állandósult és átmeneti állapota között.

Az elektromos folyamatokat állandónak (stacionáriusnak) tekintjük, ha az összes feszültség és áram változásának törvénye egybeesik az áramkörben a külső forrásból az állandó értékeken belüli feszültség változásának törvényével. Ellenkező esetben az áramkör tranziens (nem álló) állapotúnak minősül.

A stacionárius jellemzők magukban foglalják a lineáris áramkör amplitúdó-frekvencia- és fáziskarakterisztikáját.

A lineáris áramkör nem-stacionárius állapotát tranziens válasz írja le.

Feltételezzük, hogy az áramkör bemenetére egy ideális feszültséggenerátor csatlakozik. Kirchhoff differenciáláramkörre vonatkozó második törvénye alapján felírható egy differenciálegyenlet, amely az áramkör ágaiban lévő feszültséget és áramerősséget viszonyítja:

(3.2)

Mivel az áramkör kimenetén a feszültség, akkor:

(3.3)

Az áram értékét behelyettesítve az integrálba, a következőt kapjuk:

(3.4)

Az utolsó egyenlet bal és jobb oldalának különbsége az idő függvényében:

(3.5)

Írjuk át ezt az egyenletet a következő formában:

, (3.6)

Ahol = az áramköri időállandónak nevezett áramköri paraméter.

Az időállandó értékétől függően két különböző kapcsolat lehetséges az egyenlet jobb oldalán lévő első és második tag között.

Ha az időállandó nagy a harmonikus jelek periódusához képest >> Vagy az impulzusok >> időtartamához képest, amely ennek az áramkörnek a bemenetére alkalmazható, akkor

És az áramkör kimenetén lévő feszültség enyhe torzítással megismétli a bemeneti feszültséget:

Ha az időállandó kicsi a harmonikus jelek periódusához képest<<Или с длительностью импульсов <<, то

Tehát a kimeneti feszültség:

Így egy ilyen áramkör az időállandó értékétől függően vagy bizonyos torzításokkal tudja továbbítani a bemenő jelet a kimenetre, vagy bizonyos fokú pontossággal differenciálni tudja. Ebben az esetben a kimeneti jel alakja eltérő lesz. Alul az ábrán. A 3.4 mutatja a bemeneti feszültséget, az ellenálláson és a kondenzátoron átívelő feszültséget olyan esetekben, amikor az időállandó nagy és az időállandó kicsi.

DE B

Rizs. 3.4. Feszültségek a differenciáló áramkör elemein a ( DE) és ( B)

A kezdeti pillanatban az ellenálláson egy feszültségugrás jelenik meg, amely megegyezik a bemeneti jel amplitúdójával, majd a kondenzátor töltődni kezd, ami alatt az ellenálláson lévő feszültség csökken.

Ha az időállandó értéke , akkor a kondenzátornak nincs ideje feltölteni a bemeneti impulzus amplitúdójáig, és az áramkör enyhe torzítással továbbítja a bemeneti jelet a kimenetre. Nál nél<< конденсатор успеет полностью зарядиться до амплитуды входного напряжения за время действия первого импульса, а за время паузы между импульсами – полностью разрядиться. При этом на выходе цепи появляются укороченные импульсы, приблизительно соответствующие производной от входного сигнала. Считается, что когда Цепочка дифференцирует входной сигнал.

Most határozzuk meg a differenciáló áramkör átviteli együtthatóját. A differenciáló áramkör komplex átviteli együtthatója harmonikus jel esetén:

. (3.11)

Jelölje az összefüggést , ahol a differenciáló áramkör áteresztő sávjának vágási frekvenciája.

Az átviteli együttható kifejezése a következő formában lesz:

Az átviteli együttható modulusa egyenlő:

. (3.13)

- az áteresztősáv határfrekvenciája, amelynél a reaktancia modul egyenlő lesz az aktív ellenállás értékével, és az áramkör átviteli együtthatója egyenlő. Az átviteli együttható modulusának a frekvenciától való függését amplitúdó-frekvencia karakterisztikának (AFC) nevezzük.

A kimeneti és bemeneti feszültség közötti fázisszög frekvenciától való függését fázisválasznak (PFC) nevezzük. Fázis válasz:

Alul az ábrán. A 3.5 a differenciáló áramkör frekvencia- és fázisválaszát mutatja:

Rizs. 3.5. Amplitúdó-frekvencia és fázis karakterisztika

Megkülönböztető áramkör

Az amplitúdó-frekvencia karakterisztikából látható, hogy a jelek áthaladása a differenciáló áramkörön spektruma kisfrekvenciás komponenseinek amplitúdóinak csökkenésével jár. A differenciáló áramkör egy felüláteresztő szűrő.

A fázisválaszból látható, hogy a kisfrekvenciás komponensek fázisai nagyobb szögben tolódnak el, mint a nagyfrekvenciás komponensek fázisai.

A differenciáló áramkör tranziens válasza úgy érhető el, hogy egyetlen ugrás formájában feszültséget kapcsolunk a bemenetre. A komplex nyereség az